자기장 강도 H
자기장 강도 H는 실제로 실질적인 의미가 없는 물리량입니다. 사람들은 이전에 그것을 정의할 때 자기 전하와 같은 것이 있다고 가정했지만 나중에는 이것이 존재하지 않는다는 것을 발견했습니다. 그것은 전류의 반대편이었습니다. 먼 1820년대에 과학자들은 일련의 혁명적인 발견을 하여 현대 자기 이론을 열었습니다. 1820년 7월, 덴마크 물리학자 한스 외르스테드는 전류가 흐르는 도선의 전류가 자침에 힘을 가하여 자침이 방향을 바꾸게 한다는 사실을 발견했습니다. (외르스테드 실험 - 전류의 자기효과) 그 소식이 프랑스 과학원에 도착한 지 불과 일주일 뒤인 9월, 앙페르는 전류가 같은 방향으로 흐르면 두 개의 평행한 전류가 흐르는 것을 보여주는 실험에 성공했다. 전선은 서로 끌어당깁니다. 그렇지 않고 흐름 방향이 반대이면 서로 밀어냅니다. 1825년 앙페르는 전류의 방향과 전류에 의해 여기되는 자기장의 자속선 사이의 관계에 대한 규칙인 앙페르의 법칙을 발표했습니다.
기계적 측정을 통해 자침이 느끼는 "자기장" 강도는 긴 직선 와이어에서 동일한 거리에 있는 지점에서 동일하며, 서로 다른 거리에 있는 지점의 "자기장" 강도는 반비례한다는 결론을 내릴 수 있습니다. 거리. 이러한 방식으로 기계적 측정과 전류 강도를 통해 자기장 강도 H의 물리량을 정의합니다. 단위는 암페어/미터 A/m입니다. 가우스 단위계에서 H의 단위는 Oe Oersted, 1A/m=4π×10-3Oe입니다. 자기장 강도 H에 대한 많은 설명이 있습니다. 우리는 H를 외부 자기장(예를 들어 전류 I를 사용하여 물체에 자기장 H를 적용하는 전기장 강도와 유사)으로 이해할 수 있습니다. 자기 유도 강도 B 자기장의 강도는 외부 전류에 의해 발생하는 자기장일 뿐입니다. 자기장에 있는 강자성 물질의 경우 외부 자기장 H의 영향을 받는 것 외에도 재료 내부의 입자도 외부 자기장의 작용으로 유도 자기장을 생성합니다.
자기 유도 강도 B
자기 유도 강도 B는 입자가 이때 외부 자기장 H와 유도 자기장 M의 합인 전체 자기장을 "느끼는" 것을 나타냅니다. 진공에서 자기유도 세기는 외부 자기장, 즉 B{{0}}μ0H에 비례합니다. 여기서 μ0는 진공의 투자율입니다. 진공. 강자성 물질 내부의 자기 유도 강도는 B=μ0(H+M)입니다. 즉, 총 자기장은 μ0에 의해 생성된 자기장 H의 합을 곱한 것과 같습니다. 전류"와 "H에 의해 자화되는 매체에 의해 생성된 자기장 M"을 더한 것입니다. B의 단위는 Tesla T이고, 가우스 단위계의 단위는 Gauss Gs, 1T=10KGs입니다. 자기 유도 강도는 자석의 실제 "자기장 강도"입니다. 그런데 H는 역사상 자기장강도라고 불려왔기 때문에 B는 자기유도강도라는 또 다른 이름을 붙일 수 밖에 없다. B와 H는 모두 "자기장 강도"를 의미하지만 정의와 도출 방법의 차이로 인해 단위가 다릅니다(가우스 시스템에서는 B의 단위는 Gauss Gs, H의 단위는 에르스텟 Oe, 1Oe= 1×10-4Wb·m-2=1×10-4T=1Gs). 자기장 강도 H는 가상 공간의 자기장이다. 공간의 문제를 고려하지 않습니다. 자기장과 자기장을 생성하는 전류 사이의 관계에 중점을 둡니다. 자기유도강도 B는 가상공간 자기장 H에 실제 물질을 더한 후 최종 자기장의 세기를 고려한 것으로, 물질의 실제 자기장 세기에 초점을 맞춘다.
자기 강도 M
우리는 방금 외부 자기장의 작용 하에서 물질 내부의 입자에 의해 생성된 유도 자기장인 자기 강도 M을 언급했습니다. 현대 물리학은 원자의 각 전자가 핵 주위를 공전하고 회전하며, 이 두 운동 모두 자기 효과를 생성한다는 것을 입증했습니다. 분자를 전체로 보면, 분자 내 각 전자가 발생하는 자기효과의 합은 등가 원형 전류로 표현될 수 있습니다. 이 등가 원형 전류를 분자 전류라고 합니다.
